Волновое уравнение и его решение.

Уравнение, позволяющее определить смещение (х,t) любой точки среды с координатой х в любой момент времени t называется уравнением волны.

(28-1)

,

где (х,t) – смещение точек через время t, за которое волна распространяется на расстояние х = t ( - скорость распространения волны).

Введем величину , которая называется волновым числом.

Вектор показывает направление распространения волны в данной точке волнового фронта (рис.28.1).   Перепишем выражение (28-1) в виде . Преобразуем отношение .   Тогда уравнение волны запишется в виде   . (28-2)

волновым вектором

На рис.28.2 представлено графическое изображение волны

Уравнение любой волны является решением дифференциального уравнения, называемого волновым уравнением

Гармоническая волна- волна при которой каждая точка колеблющейся среды или поля в каждой точке пространства совершает гармонические колебания.

4.

5.

6. Система уравнений Максвелла в интегральной и дифференциальной формах. Электромагнитное поле.

В законе электромагнитной индукции (ЭМИ) ℇ = -dФ/dt ЭДС можно представить по определению как циркуляцию поля сторонних сил

ℇ = (см. часть 2, лекция №20), в данном случае (ЭМИ) сторонние силы не связаны ни с химическими, ни с тепловыми процессами, они также не могут быть магнитными силами, по тому, что такие силы работу над зарядами не совершают. Остается заключить, что индукционный ток обусловлен возникающим в проводе электрическим полем, тогда ЭДС

(30-4)

Это первое уравнение Максвелла.

(Поскольку в общем случае может быть

производную )

Смысл первого уравнения соответствует

максвелловской трактовке явления ЭМИ, то

есть, изменяющееся со временем магнитное поле порождает вихревое электрическое поле.

Второе уравнение Максвелла

(30-5)

Это уравнение выражает тот факт, что силовые линии магнитного поля не имеют источника (нет «магнитных зарядов») и всегда замкнуты и, что оно имеет вихревой характер, поток вектора магнитной индукции равен нулю.

Третье уравнение Максвелла

Это обобщенный закон полного тока (см. часть 3, лекция №24), который подчеркивает тот факт, что магнитное поле может создаваться не только токами проводимости ( ), но и перемещенным электрическим полем («ток смещения» ).

Четвертая теорема Максвелла (см. часть 3, лекция №18).

(30-7)

Физически эта теорема подчеркивает тот факт, что электрическое поле может создаваться зарядами, то есть источниками силовых линий электрического поля являются электрические заряды.

Уравнения (30-3,5,6,7) представляют уравнения Максвелла в интегральной форме.

Уравнения Максвелла подчеркивают тот факт, что электрическое поле может создаваться как зарядами, так и переменным магнитным полем, а магнитное поле может создаваться как токами проводимости, так и переменным электрическим полем. При этом магнитное поле всегда носит вихревой характер, о чем говорит второе уравнение Максвелла. Электрическое поле, создаваемое зарядами и переменным магнитным полем носят различный характер.Силовые линии в первом случае начинаются и кончаются на зарядах (четвертое уравнение Максвелла). А электрическое поле, создаваемое переменным магнитным полем не имеет источников и носит вихревой характер, также как магнитное поле (первое уравнение Максвелла).

В вакууме, где нет зарядов и токов, магнитное поле может создаваться только переменным электрическим полем, а электрическое поле только переменным магнитным полем.

Эту совокупность непрерывно изменяющихся и порождающих друг друга электрического и магнитного полей Максвелл назвал электромагнитным полем.

Кроме четырех рассмотренных уравнений в полную систему уравнений Максвелла входят еще три уравнения, называемых материальными. В них входят характеристики вещества («материи»), такие как диэлектрическая и магнитная проницаемости ℰ и µ, проводимость σ.

ℰℰ

Связь и (лекция №18, часть 3)

μμ

Связь и (лекция №23, часть 3)

σ

Закон Ома в локальной форме (лекция №20, часть 3)

Уравнения Максвелла (30-4) ÷ (30-7) можно представить в дифференциальной форме, т.е. в виде системы дифференциальных уравнений. Для этого используем теоремы Стокса

(30-8)

и Остроградского – Гаусса:

где - некоторый вектор в нашем случае: (О функции rot см. примечание к п.2).

Первое уравнение Максвелла

С другой стороны, используя теорему Стокса, получим

Поскольку равны левые части, равны и правые

откуда следует

(30-10)

Второе уравнение Максвелла

С другой стороны из теоремы Остроградского – Гаусса

Третье уравнение запишем, предварительно выразив токи проводимости через плотность токов проводимости

,

тогда

с другой стороны

получим

(30-12)

Аналогичный подход для четвертого уравнения дает систему уравнений

,

(30-13)

Сведем четыре уравнения Максвелла в интегральной и дифференциальной формах, а также три материальных уравнения в таблицу:

Уравнения Максвелла

Интегральная форма	Дифференциальная форма

ℰℰ ; μμ ; σ

Отметим, что физический смысл уравнений в дифференциальной форме такой же, что и соответствующих уравнений в интегральной форме. Интегрируя их, можно получить , , , .

Примечание.Вихревое электрическое поле характеризуется особой векторной величиной, называемой ротором напряженности поля: . Вектор ротора приложен в центре поля перпендикулярно плоскости его силовых линий (в случае круговых линий – в центре окружностей) и направлен относительно них согласно правилу правого винта.

По определению

.

В тех местах, где ротор скорости жидкости отличен от нуля, турбина будет вращаться (рис. 30.4), причем с тем большей скоростью, чем больше проекция ротора на ось турбинки. (Аналогично определяется )

7. где - скорость распространения электромагнитной волны.

Процесс распространения электромагнитного поля в пространстве называется электромагнитной волной.

Подставим ℰ = 8,85 μ = в выражение для скорости u. Если среда – вакуум, то ℰ = 1, μ = 1, тогда получим u = ,

то есть скорость электромагнитной волны в вакууме равна скорости света в вакууме. Это обстоятельство приводит к выводу, что свет - электромагнитная волна.

Решения уравнений (30-14)

Выражения (30-15) – уравнения электромагнитной волны. Их графическое

представление показано на рис. 30.5. Электромагнитная волна является поперечной волной, то есть колебания векторов и происходят перпендикулярно направлению распространения волны. Вектора и достигают максимума одновременно, но колеблются в двух взаимно перпендикулярных плоскостях.

1. Принцип Гюйгенса устанавливает способ построения фронта волны в момент + по известному положению в момент (рис. 31.1).

Каждая точка, до которой доходит волновое движение, служит центром

Законы отражения и преломления.

Линии, вдоль которых распространяется световая энергия, называется лучами.В изотропных средах направление распространения световой энергии совпадает с направлением волнового вектора . (Напомним, что вектор . равный по модулю волновому числу = 2πۤ/λ и имеющий направление по нормали к волновой поверхности)

ℰ

ℰ

распространяющейся во втором диэлектрике плоской преломленной волны ( ) возникает плоская отраженная волна, распространяющаяся в первом диэлектрике ( ); - единичный вектор нормали к поверхности раздела. Плоскость, в которой лежат вектора и называется

плоскостью падения волны. Энергия, которую несет с собой падающий луч, распределяется между отраженным и преломленным лучами. На рис. 31.2 ϑ, ϑ΄и ϑ˝ собственные углы падения, отражения и преломления световой волны.

= с / υ

ℰ