Пиши Дома Нужные Работы

Обратная связь

СВОЙСТВА ЖИДКОСТЕЙ. ОСОБЕННОСТИ КРОВОТОКА

 

  ВОПРОС   ОТВЕТ
На тело, погруженное в жидкость, дей­ствует выталкивающая сила F , равная весу жидкости, вытесненной телом (закон Архи­меда): F = pgV, где р — плотность жидкости; g — ускорение силы тяжести; V — объем вытесненной жид­кости.  
Коэффициент поверхностного натяжения жидкости α равен силе поверхностного на­тяжения F , действующей на единицу длины l контура, ограничивающего поверхность жид­кости  
Энергетическое значение коэффициента поверх­ностного натяжения равен работе, необходи­мой для увеличения поверхности жидкости на единицу поверхности, т. е. α есть свобод­ная энергия единицы площади поверхности жидкости:
Добавочное давление Δр, вызванное кри­визной поверхности жидкости определяется формулой Лапласа: где R1 и R2 — радиусы кривизны двух вза­имно перпендикулярных сечений поверхности жидкости
Добавочное давление Δр, вызванное кри­визной поверхности жидкости для сферической поверхности (R1 = R2 = R)     Δp=  
Высота поднятия (опускания) жидкости в капилляре   , где θ — краевой угол, R — радиус капилляра, ρж — плотность жидкости, g — ускорение силы тяже.  
Сила трения, действующая на шарик, движущийся внутри вязкой среды, определяется по формуле Стокса:   F = 6 πηRv, где η— коэффициент внутреннего трения (вязкость); R — радиус шарика; v— скорость движения шарика в жидкости.
Скорость равномерного падения шарика в вязкой жидкости   , где ρ и ρж — плотности материала, из которого сделан шарик, и жидкости соответственно.  
Сила внутреннего трения, действующая между слоями жидкости площадью S, (уравнение Ньютона)   , где η— вязкость, — градиент скорости.  
Объем жидкости, переносимый за 1 с; через сечение цилиндрической трубы радиусом R (формула Пуазейля)   Q=πR4 через переменное сечение , где L — длина участка трубы, на концах которого поддержива­ется разность давлений p1-p2
Гидравлическое сопротивление
Рейнольдс доказал, что отсутствие вихрей и подчинение закону Гагена — Пуазейля возможно только в таком потоке для которого выражение где Re — число Рейнольдса; ρ — плотность; v — скорость жид­кости; R — радиус трубки; η — вязкость, не достигает некото­рой определенной критической величины; например, для крови Re = 970 ± 80, для воды — в пределах 2000—2400.
Уравнение неразрывности струи для установившегося (стационарного) движения жидкости выражается формулой   S1v1=S2v2 где S1 и S2 — сечения трубы; v1 и v2 — скорости жидкости в соответствующих сечениях.  
Масса жидкости, протекающей ежесекундно через трубу сечением S при установившемся течении со скоростью v, равна   m = ρSv, где ρ — плотность жидкости  
запас энергии движуще­гося потока жидкости определяется уравнением Бернулли определяет , где pV— потенциальная энергия, обусловленная тем, что жидкость находится под некоторым давлением p; mgh — потен­циальная энергия жидкости , поднятой на высоту h относительно земли; mv2/2 кинетическая энергия движущейся жидкости.  
Учитывая, что m/V=ρ, уравнение Бернулли можно записать так , где р=рст статическое давление, ρgh=ргидр гидростатическое давление (обусловленное подъёмом жидкости над землей), динамическое давление (обусловленное движением жидкости)
Для горизонтально расположенных трубок уравнение Бернулли имеет вид   или Для горизонтальной трубки тока гидростатическое давление остается постоянным и может быть отнесено в правую часть
Уравнение Бернулли формулируется так: При стационарном течении идеальной жидкости полное давление равное сумме статического, гидростатического и динамического давлений, остается величиной постоянной в любом поперечном сечении потока
Если в струю жидкости поставить рядом две измерительные трубки: прямую и изогнутую под прямым углом (трубки Пито) то жидкость в прямой трубке, плоскость отверстия которой расположена параллельно движению жидкости, поднимется на высоту hcт относительно свободной поверхности или края потока и определит статическое давление рст =ρghcт , а в изогнутой трубке, плоскость отверстия которой расположена перпендикулярно движению жидкости, поднимется на высоту hпол относительно свободной поверхности или края потока и определит полное давление рпол =ρghпол, где ρ плотность движущейся жидкости
Динамическое давление в потоке жидкости определяется трубками Пито как разность полного и статического давления т.е. , где ρ плотность движущейся жидкости
Скорость движения стационарного потока жидкости можно определить трубками Пито , где ρ плотность движущейся жидкости, высота подьёма hпол в изогнутой трубке и определяющее полное давление, а hст высота подьёма в прямой трубке и определяющее статическое давление
Осмотическое давление недиссоциирующего вещества в растворе рав­няется давлению, которое это вещество имело бы в газообраз­ном состоянии в таком же объеме и при той же температуре, как объем и температура данного раствора. На основании этого осмотическое давление росм раствора для недиссоциирующих веществ может быть определено из преобразованного уравнения Менделеева — Клапейрона для газов (закон Вант-Гоффа): , где m— масса вещества , растворенного в объеме V раствори­теля; μ — молекулярный вес растворенного вещества; R — уни­версальная газовая постоянная; Т — абсолютная температура раствора.  
Осмотическое давление диссоциирующего вещества в растворе рав­няется где α — коэффициент диссоциации; k — число ионов , получаю­щихся при диссоциации одной молекулы.  
Работа левого желудочка сердца равна , р – среднее давление,Vуд-ударный объём крови в покое, ρ- плотность крови, vа – скорость кровотока в аорте
Работа сердца равна 1.2 Аж , где Аж – работа левого желудочка сердца
Скорость распространения пульсовой волны в крупных сосудах , где ρ — плотность вещества стенки сосуда, r — радиус просвета сосуда, h — толщина стенки сосуда, Е — модуль упругости (модуль Юнга).  
Механическое напряжение стенки кровеносного сосуда где r — радиус просвета сосуда, h — толщина стенки сосуда.    

 



 

,

:

.

Из последнего уравнения следует закон Торричелли

v=√(2gH)

где v — скорость частиц жидкости при вытекании из малого отверстия в сосуде; H — высота уровня жидкости над отвер­стием.

Для диссоциирующих веществ

 

Для вязкого элемента

εη=σt

где η — вязкость, t — время действия деформирующей силы. При параллельном соединении упругого и вязкого элементов (модель Кельвина — Фойгта)

 

 

Связь объемной Q и линейной vKp скоростей кровотока в сосуде

Q= vKpS

где S — площадь просвета сосуда.

 

 

ТЕПЛОТА






ТОП 5 статей:
Экономическая сущность инвестиций - Экономическая сущность инвестиций – долгосрочные вложения экономических ресурсов сроком более 1 года для получения прибыли путем...
Тема: Федеральный закон от 26.07.2006 N 135-ФЗ - На основании изучения ФЗ № 135, дайте максимально короткое определение следующих понятий с указанием статей и пунктов закона...
Сущность, функции и виды управления в телекоммуникациях - Цели достигаются с помощью различных принципов, функций и методов социально-экономического менеджмента...
Схема построения базисных индексов - Индекс (лат. INDEX – указатель, показатель) - относительная величина, показывающая, во сколько раз уровень изучаемого явления...
Тема 11. Международное космическое право - Правовой режим космического пространства и небесных тел. Принципы деятельности государств по исследованию...



©2015- 2017 pdnr.ru Все права принадлежат авторам размещенных материалов.